УДК 53.096

ОСОБЛИВОСТІ МІЖДОЛИННОГО РОЗСІЯННЯ В n-Si В ТЕМПЕРАТУРНОМУ ІНТЕРВАЛІ 78-300 К

Захарчук Д.А.
Луцький національний технічний університет
Фесь І.А.
Луцький національний технічний університет

Розсіяння носіїв заряду в n-Si характеризується рядом особливостей, що пов’язано, в першу чергу, з суттєвою роллю міждолинного розсіяння. Міждолинне розсіяння в n-Si зумовлено переходами, котрі супроводжуються випромінюванням або поглинанням електроном фонона з високим значенням імпульсу, тобто фонона, з достатньо високою енергією, який може бути або акустичним, або оптичним. Тому міждолинне розсіяння може бути суттєвим лише при досить високих температурах [1].

З метою вияснення ролі f- і g-переходів у міждолинному розсіянні, досліджено ефект поздовжнього п’єзоопору, пов'язаний з міжмінімумним переселенням носіїв заряду при одновісній пружній деформації n-Si для випадку X||J||[100]. Результати дослідження п’єзоопору на кристалах n-Si, для яких в області температур 78-300К виконувались умови переважно фононного розсіяння () зображено на рис. 1.




Така поведінка залежностей ρρ0=f(T)\frac{\rho_{\infty}}{\rho_0} =f(T)пояснюється різним внеском міждолинного розсіяння f-типу в чисельник (ρ\rho_{\infty}) та знаменник (ρ0\rho_0) відношення ρρ0\frac{\rho_{\infty}}{\rho_0}, а саме: при X>12000кГсм3X > 12000 \frac{кГ}{{см}^3}, у чисельнику внесок міждолинного розсіяння виявляється повністю виключеним у досліджуваному температурному інтервалі внаслідок повного переселення електронів у мінімуми, які опускаються при одновісній деформації у напрямку [100], тоді як внесок міждолинного розсіяння в ρ0\rho_0зі збільшенням температури тільки зростає.

Крім того, наявність міждолинного розсіяння призводить до зменшення значень Х, при яких спостерігається вихід на насичення залежностей ρXρ0=f(X)\frac{\rho_X}{\rho_0} = f(X) з ростом температури, а залежності Lg(C104)=f(X)Lg(C\cdot 10^4) = f(X), якими користуються для визначення константи деформаційного потенціалу Ξu\Xi_u стають нелінійними при даних температурах [2]. Виникають труднощі також при визначенні параметру анізотропії К в області T>100KT > 100K на основі вимірювання лише значень поздовжнього п’єзоопору (ρ//\rho_{//}). Враховуючи вищезазначене, є підстави вважати, що міждолинне розсіяння в n-Si суттєво впливає на больцманівський перерозподіл носіїв між долинами, що опускаються та піднімаються при одновісній пружній деформації.

Тому для визначення параметрів анізотропії KK і KτK_{\tau} в широкій області температур, крім значень поздовжнього п’єзоопору ρ//\rho_{\infty}^{//}, необхідні вимірювання й поперечного п’єзоопору ρ\rho_{\infty}^{\bot}, в області насичення. Відповідні дослідження показали, що при умові переважаючого акустичного розсіяння при температурі 78 К зміна даних пераметрів, визначених обома методами, несуттєва, і не виходить за межі точності експерименту, що узгоджується з висновками теорії анізотропного розсіювання.

 

1. Баранский П.І., Федосов А.В., Гайдар Г.П. Фізичні властивості кристалів кремнію та германію в полях ефективного зовнішнього впливу. - Луцьк. “Надстир’я”, 2000.- 280 c.

2. Баранский П.И., Буда И.С., Даховский И.В., Коломоец В.В. Электрические и гальваномагнитные явления в анизотропных полупроводниках. – К.: Наукова думка, 1977. – 269с.

Коментарі до статті:
© inforum.in.ua, 2014 - 2025
+38 (068) 322 72 67
+38 (093) 391 11 36
inforum.in.ua@ukr.net